[ELEC1370] Fix circmes summary

* Package footmisc clashes with hyperref, so we should load hyperref
  after footmisc, but onviously it cannot be done, so it's removed.
  ¯\_(ツ)_/¯
* Too much packages loaded
* Remnants of the footnote that was converted in a full paragraph w/ fig
* Hyphenation of sinusoïdale

src/q4/circmes-ELEC1370/summary/circmes-ELEC1370-summary.tex

@@ -1,27 +1,16 @@
 \documentclass[fr]{../../../eplsummary}
 \usepackage{../../../eplunits}
 
-\usepackage{graphicx}
 \usepackage{enumerate}
 \usepackage{standalone}
-\usepackage{listings}
 \usepackage{float}
 %\usepackage{caption}
-\usepackage{rotating}
-\usepackage{booktabs}
-\usepackage{lscape}
-\usepackage{framed}
 \usepackage[disable, colorinlistoftodos]{todonotes}
 \usepackage{chngcntr}
-\usepackage{geometry}
-\usepackage[bottom]{footmisc}
 \usepackage{wrapfig}
-\geometry{hmargin=1.8cm, vmargin=1.8cm}
 \usepackage[RPvoltages, american]{circuitikz}
 \usepackage{adjustbox}
 \usepackage{gensymb}
-\usepackage{mdframed}
-\usepackage{floatflt}
 
 \setcounter{tocdepth}{2}
 \counterwithin{figure}{section}
@@ -46,8 +35,8 @@
 \section{Circuits résistifs et ampli op}
 \subsection{Notions de base : rappels et conventions}
 \subsubsection{Loi de Ohm}
-La loi de Ohm relie la tension et le courant sur une résistance est simplement donnée par $\boxed{v(t) = R\cdot i(t)}$, où $R\ge 0$. On rappelle aussi la notion de \textbf{conductance}, avec $G = \frac{1}{R}$. Avec la conductance, la loi de Ohm est $v(t) = \frac{i(t)}{G}.$
-\paragraph{Puissance} On définit la puissance (instantanée) comme $p(t) = v(t) \cdot i(t)$\footnotemark. Dans le cas de la résistance, on peut facilement utiliser la loi de Ohm pour obtenir $p(t) = R\cdot i^2(t) = \frac{v^2(t)}{R}$.
+La loi de Ohm relie la tension et le courant sur une résistance et est donnée par $\boxed{v(t) = R\cdot i(t)}$, où $R\ge 0$. On rappelle aussi la notion de \textbf{conductance}, avec $G = \frac{1}{R}$. Avec la conductance, la loi de Ohm est $v(t) = \frac{i(t)}{G}.$
+\paragraph{Puissance} On définit la puissance (instantanée) comme $p(t) = v(t) \cdot i(t)$. Dans le cas de la résistance, on peut facilement utiliser la loi de Ohm pour obtenir $p(t) = R\cdot i^2(t) = \frac{v^2(t)}{R}$.
 \paragraph{Convention de signe}
 
 \begin{wrapfigure}{r}{0.15\textwidth}
@@ -314,7 +303,7 @@ \subsection{Les phaseurs : un outil magique}
 \textbf{V} &= V_{max}\Argex{{\psi_V}}\\
 \textbf{I} &= I_{max}\Argex{{\psi_I}}
 \end{align*}
-Pour pouvoir utiliser cette notation, on utilisera simplement la formule d'Euler: une fonction (co)sinusoïdale est la partie réelle d'une exponentielle complexe.
+Pour pouvoir utiliser cette notation, on utilisera simplement la formule d'Euler: une fonction (co)sinusoï\-dale est la partie réelle d'une exponentielle complexe.
 Par conséquent, on peut ajouter \og artificiellement\fg{}\footnote{
 	Pour retrouver la \og vraie\fg{} solution, on ne prend que la partie réelle des solutions complexes.
 	Pour ceux qui s'en rappellent, on a utilisé une technique identique en maths 2 pour\dots